第四章 导热问题的数值解法.ppt

《第四章 导热问题的数值解法.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第四章 导热问题的数值解法.ppt（29页珍藏版）》请在麦多课文档分享上搜索。

1、第四章 导热问题的数值解法,第四章 导热问题的数值解法,2,4-0 引言,求解导热问题的三种基本方法：(1) 理论分析法；(2) 数值计算 法；(3) 实验法 三种方法的基本求解过程(1) 所谓理论分析方法，就是在理论分析的基础上，直接对微分方程在给定的定解条件下进行积分，这样获得的解称之为分析解，或叫理论解；(2) 数值计算法，把原来在时间和空间连续的物理量的场，用有限个离散点上的值的集合来代替，通过求解按一定方法建立起来的关于这些值的代数方程，从而获得离散点上被求物理量的值；并称之为数值解；,第四章 导热问题的数值解法,3,(3) 实验法 就是在传热学基本理论的指导下，采用对所 研究对象的

2、传热过程所求量的方法3 三种方法的特点(1) 分析法a 能获得所研究问题的精确解，可以为实验和数值计算提供比较依据；b 局限性很大，对复杂的问题无法求解；c 分析解具有普遍性，各种情况的影响清晰可见,第四章 导热问题的数值解法,4,(2) 数值法：在很大程度上弥补了分析法的缺点，适应性强，特别对于复杂问题更显其优越性；与实验法相比成本低(3) 实验法: 是传热学的基本研究方法，a 适应性不好；b 费用昂贵数值解法：有限差分法（finite-difference）、有限元法（finite-element） 、边界元法（boundary- element）、 分子动力学模拟（MD）,第四章 导热问

3、题的数值解法,5,4-1 导热问题数值求解的基本思想 及内部节点离散方程的建立,1 物理问题的数值求解过程,第四章 导热问题的数值解法,6,二维矩形域内稳态无内热源，常物性的导热问题,2 例题条件,第四章 导热问题的数值解法,7,3 基本概念：控制容积、网格线、节点、界面线、步长,二维矩形域内稳态无内热源，常物性的导热问题,第四章 导热问题的数值解法,8,4 建立离散方程的常用方法：,(1) Taylor（泰勒）级数展开法； (2) 多项式拟合法； (3) 控制容积积分法； (4) 控制容积平衡法(也称为热平衡法),第四章 导热问题的数值解法,9,(1) 泰勒级数展开法,根据泰勒级数展开式，用

4、节点(i,j)的温度ti,j 来表示节点(i+1,j)而温度ti+1,j用节点(i,j)的温度ti,j来表示节点(i-1,j)的 温度ti-1,j,第四章 导热问题的数值解法,10,若取上面式右边的前三项，并将式和式相加 移项整理即得二阶导数的中心差分：同样可得：,截断误差 未明确写出的级数余项中的X的最低阶数为2,第四章 导热问题的数值解法,11,对于二维稳态导热问题，在直角坐标中，其导热 微分方程为：其节点方程为：,第四章 导热问题的数值解法,12,(2) 控制容积平衡法(热平衡法),基本思想：对每个有限大小的控制容积应用能量守恒，从而获得温度场的代数方程组，它从基本物理现象和基本定律出发

5、，不必事先建立控制方程，依据能量守恒和Fourier导热定律即可。 能量守恒：流入控制体的总热流量控制体内热源生成热 流出控制体的总热流量控制体内能的增量 即： 单位：,第四章 导热问题的数值解法,13,即：从所有方向流入控制体的总热流量 控制体内热源生成热 控制体内能的增量,注意：上面的公式对内部节点和边界节点均适用,第四章 导热问题的数值解法,14,稳态、无内热源时： 从所有方向流入控制体的总热流量0,内部节点：,第四章 导热问题的数值解法,15,以二维、稳态、有内热源的导热问题为例 此时：,可见：当温度场还没有求出来之前，我们并不知道 所以，必须假设相邻节点间的温度分布形式，这里我们 假

6、定温度呈分段线性分布，如图所示,第四章 导热问题的数值解法,16,(m,n),(m-1,n),(m+1,n),tm,n,tm-1,n,tm+1,n,可见，节点越多，假设的分段线性分布越接近真实的温度布。 此时：,内热源：,第四章 导热问题的数值解法,17,时：,第四章 导热问题的数值解法,18,无内热源时：,变为：,重要说明：所求节点的温度前的系数一定等于其他所有相邻节点温度前的系数之和。这一结论也适用于边界节点。但这里不包括热流(或热流密度)前的系数。,第四章 导热问题的数值解法,19,4-2 边界节点离散方程的建立及代数方程的求解,对于第一类边界条件的热传导问题，处理比较简单，因为已知边界

7、的温度，可将其以数值的形式加入到内节点的离散方程中，组成封闭的代数方程组，直接求解。 而对于第二类边界条件或第三类边界条件的热传导问题，就必须用热平衡的方法，建立边界节点的离散方程，边界节点与内节点的离散方程一起组成封闭的代数方程组，才能求解。 为了求解方便，这里我们将第二类边界条件及第三类边界条件合并起来考虑，用qw表示边界上的热流密度或热流密度表达式。用表示内热源强度。,第四章 导热问题的数值解法,20,1.边界节点离散方程的建立：,(1) 平直边界上的节点,第四章 导热问题的数值解法,21,(2) 外部角点,第四章 导热问题的数值解法,22,(3) 内部角点,第四章 导热问题的数值解法,

8、23,qw的情况： (1) 第二类边界条件：将 ，带入上面各式即可绝热或对称边界条件？ 第三类边界条件：将 ，带入上面各式即可,？,课堂作业：将 带入外部角点的温度离散方程，并化简到最后的形式,(3) 辐射边界条件：,或其他,第四章 导热问题的数值解法,24,2.节点方程组的求解,写出所有内节点和边界节点的温度差分方程 n个未知节点温度，n个代数方程式：,代数方程组的求解方法：直接解法、迭代解法,第四章 导热问题的数值解法,25,直接解法：通过有限次运算获得代数方程精确解; 矩阵求逆、高斯消元法,迭代解法：先对要计算的场作出假设、在迭代计算过程中不断予以改进、直到计算结果与假定值的结果相差小于

9、允许值。称迭代计算已经收敛。,缺点：所需内存较大、方程数目多时不便、不适用于非线性问题（若物性为温度的函数，节点温度差分方程中的系数不再是常数，而是温度的函数。这些系数在计算过程中要相应地不断更新）,迭代解法有多种：简单迭代（Jacobi迭代）、高斯-赛德尔迭代、块迭代、交替方向迭代等,高斯-赛德尔迭代的特点：每次迭代时总是使用节点温度的最新值,第四章 导热问题的数值解法,26,在计算后面的节点温度时应按下式（采用最新值）,例如：根据第 k 次迭代的数值,可以求得节点温度：,第四章 导热问题的数值解法,27,判断迭代是否收敛的准则：,当有接近于零的t 时，第三个较好,第四章 导热问题的数值解法,28,思考题：1.节点的概念. 2.向前差分, 先后差分, 中心差分的概念. 3.利用能量守恒定律和傅立叶定律, 推导内点和边界.点离散方程的基本方法. 4.两个导热系数不同的物体紧紧贴在一起, 不计接触热阻, 如何推导接触面上节点离散方程. 5.显式差分方程及稳定性判据. 6.显式差分方程和隐式差分方程在求解时的差别.,第四章 导热问题的数值解法,29,作业：4-3，4-5，4-9，4-10，4-15，4-16，4-24， 4-25，4-27,