GB T 19437-2004 印刷技术 印刷图像的光谱测量和色度计算.pdf

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1、. 目。本标准由国家质量监督检验检疫总局提出并归口。本标准起草单位2北海出入境检验检疫局。百主FE司本标准主要起草人:肖焕新、何流、李一明、吴俊逸、尹继先。GBjT 19468-2004 l GB/T 19437-2004/ISO 13655,1996 51 百昌FF司在CIE出版物15.2中有很多种遂行光谱测量和色度计算的习惯作法。仪器的几何结构、照明体、观察者角度等条件都由用户选择。但是，这种选择将导致同样材料的同样参数会得出不同的数值。而且，用一种方法所做的测量通常不能转换为另一种方法的相应数值。因此，不同方法所得出的数据不具有可比性。本国际标准的目的是确定一种印刷图像的测量方法，可得出

2、有效的、可比较的数据。虽然本国际标准参考了一些为印刷图像观测条件所建立的标准，但并不试图提供一种视觉色彩表征的绝对相关性。H GB/T 19437-2004/ISO 13655,1996 印刷技术印刷固像的光谱测量和色度计算1 范围本标准建立了对平版、凸版、凹版和孔版等印刷方式的印刷图像进行反射与透射光谱测量和色度参数计算的方法。本标准不适用于三洁、色片(三剌激值)色度计，虽然附录B、D、E、F和G可能涉及此类仪器。本标准适用于通过摄影、喷墨、热转移、扩散、静电照相、机械转印、色粉(脱机打样)等技术得到的有限批量复制的彩色图像。本标准不涉及视频监视器发射光谱的测量，也不能代替适用于特殊应用需要

3、的其他测量几何条件的规范要求，例如，印刷材料(油墨、纸张)的评价。注1视频监视器光谱数据的测量方法见ASTME 1336-1991J.使用积分球几何条件对纸张的评价方法见ISO 2469J。2 规范性引用文件下列文件中的条款通过在本标准中的引用而成为本标准的条款。凡是注日期的引用文件，其随后所有的修改单(不包括勘误的内容)或修订版均不适用于本标准。然而，鼓励根据本标准达成协议的各方研究是否可使用这些文件的最新版本。凡是不注目期的引用文件，其最新版本适用于本标准。IS 5-2 摄影术一一密度测量一第2部分透射密度的几何条件CISO5-2 ,1 99 1) IS 5-4 摄影术一一密度测量-一第4

4、部分反射密度的几何条件(lSO5-4 ,1 995) IS 3664摄影术观察彩色透射片及其复制品的照明条件CISO3664 ,1 975) CIE出版物15.2色度学3 定义和缩写3. 1 3.2 3.3 3.4 3.5 本标准中应用下列定义和缩写。CIE 国际照明委员会。CIE照明体CIE ilIuminanls 由CIE以相对光谱能量分布定义的照明体A，Dso，DS5和其他照明体D，照明体illuminant 在影响物体色觉的整个波长范围内所定义的相对光谱能量分布的辐射。测量用照明体me困urementilluminant 入射到试样表面的辐射光通量特征。辐亮度系鼓radiance fa

5、ctor 在特定的照明和观测条件下，物体表面的辐亮度与完全漫反射面或完全漫透射面的辐亮度之比。1 GB/T 19437-2004/180 13655: 1996 3.6 3. 7 3.8 3.9 反射系披reflectance factor 从印样上测量出的反射光通量与在同样位置上从完全漫反射体上测出的反射光通量之比。试样底衬sample backing 放置被测试样的平面。透射系披transmittance factor 透过被测样品遮盖的测量小孔的光通量与小孔上没有样品遮盖时的光通量之比。带宽bandwidth 光谱响应函数曲线上半能量点间的宽度。注2:光谱测量仪器采用三角形特性函数。4

6、光谱测量条件4. 1 仪器校准测量仪器应按照产品说明书中的方法校准，制造商提供的校准方法应遵循国家标准化机构的有关规定。注32当用多台仪器测量时，由于仪器特性的差异，各测量数据会有所不同。附录H提供了使这些数据接近一致的方法。该方法可用于反射和透射的分光光度测量.4.2 测量光源的光谱能量分布4. 2. 1 非荧光材料如果被测材料不发荧光，则对测量光源的光谱能量分布元特殊要求。因此没有给出与5.1中照明体一致的测量光源光谱能量分布的详细说明。4.2.2 荧光材料为了最大限度地减少由于荧光引起的测量仪器问测量结果的差异，测量光源的光谱能量分布应与5. 1中规定的CIE照明体职。在能量吸收和发射的

7、波长范围内相匹配。注4:目前，许多仪器没有与D;o一致的测量光源。附录G进一步提供了关于荧光和测试荧光是否存在的技术资料。4.3 波长范围和波长间隔数据的测量应从340nm到780nm，测量问隔10nm，至少应包含400nm到700nm波长范围，测量问隔不得超过20nm。参照光谱数据应以10nm间隔的计算数据为依据，其光谱响应函数应是以10 nm为间隔的三角波。注5不同的仪器由于其间隔或响应函数不同将产生不同的结果。这个误差可以通过选择适当波长间隔内的带通形状和采用适当的带通特性并选择合适波长间隔的计算方法来减少。4.4 反射系数的测量4. 4. 1 试样底衬材料底衬材料按ISO5-4 :19

8、95的4.7中的规定，测量时应放在试样下面或后面，用来消除由于背景不同和样品背面印刷颜色产生的影响，参见附录D。4.4.2 测量几何条件2 测量几何条件为450/00或00/450，并符合ISO5-4中有关几何条件的规定。注6z若用450/0。或00/45。几何条件不能充分反映试样表面的所有特性，可以用其他仪器测量试样表面特殊的特性，如光泽度，见附录E。注7:由于受通常测量的印刷色标物理尺寸的限制.许多仪器不符合1505-4中试样的照明区域要大于取样光孔2 mm的要求，附录F提供了有关孔径尺寸的进一步的信息。GB/T 19437-2004/150 13655,1996 4.4.3 测量记录完全

9、漫反射体在所有波长上具有100%反射率，因而相对于完全漫反射体测量的反射系数应乘以100，并且精确到0.01%或等值的小数。4.5 透射系数的测量4. 5. 1 测量几何条件测量几何条件为垂直/漫射(0/ dJ或漫射/垂直(d/O)，并符合1505-2或CIE15.2中所规定的几何条件。应说明测量几何条件和所用的积分球或乳白散射片(见附录E)。4.5.2 测量记录完全漫透射体在所有波长上具有100%透射率，因而相对于完全漫透射体测量的透射系数应乘以100，并且精确到0.01%或等值的小数(见附录E)。5 色度计算条件5. 1 三剌激值的计算为了与在1503664中规定的印刷图像观测条件一致，三

10、刺激值应根据CIE050照明体和CIE出版物15.2中的CIE1931标准色度观察者(通常称为2标准视场)来计算。计算应以10nm或20nm为波长间隔。表I和表2分别列出CIE050照明体和2。标准视场，间隔为10nm和20nm的乘秧，作为计算三剌激值时光谱反射和透射系数的加权系数，数据来自A5TME 3083。重点推荐使用10nm间隔，以提高计算的准确度。注8，选择2视场而不是选择0视场，是因为它与人眼观测到的图像细节范围的尺寸更匹配。如果测量光谱数据以大于340nm的波长作为起始波长，那么在表I和表2中所有小于起始测量波长的加权系数应合并加到起始汲长的加权系数中。如果终止测量波长小于780

11、nm，那么在表1和表2中所有大于终止测量波长的加权系数应合并加到终止波长的加权系数中。计算的一般形式为反射透射A= 78C X L: R().) Wx().)J X L: TOJ Wx().)J = 780 Y二三R().) Wy().)J y 三二【T().) Wy()J A=7811 Z艺R() Wz().)J Z L: T() Wz()J 式中:R() 波长为A时的反射系数;T() 波长为A时的透射系数，Wx().)一波长为时三刺激值X的加权系数gWy ().) 波长为时三刺激值Y的加权系数gWz() 波长为A时三刺激值Z的加权系数。如果测量间隔和带通小于10nm，可用附录A中的方法扩展

12、数据的带通。注目z表1和表2中给定的加权系数基于4.3中所描述的三角形带通特性.数据X 96. 422 , Y二100.OO，Z82. 521用于色度计算。注10在表l和表2中，从340nm到780nm的加权系数相加不等于孔、Y和Z的值，这是因为凡、Y附和Z是按ASTME 308计算的，比表中给出的值更精确，表中X、Y、Z的总和可用于表中数据校验。3 GB/T 19437-2004/180 13655: 1996 表1D50照明体和2.视场观测条件计算三剌激值的加权系戴(闰隔10nm) 波长/DmWx(W y (,) Wz(,) 340 0.000 0.000 0.000 360 0.000

13、0.000 0.001 370 0.001 。.00。0.005 380 0.003 0.000 0.013 390 0.012 0.000 0.057 400 0.060 0.002 0.0285 410 0.234 0.006 1. 113 420 O. 775 0.023 3. 723 430 1. 610 0.066 7.862 440 2.453 O. 162 12.309 450 2.777 0.313 14.647 460 2.500 0.514 14.346 470 1. 717 O. 798 11. 299 480 0.861 1. 239 7.309 490 0.283 1

14、. 839 4. 128 500 0.040 2.948 2.466 510 0.088 4.632 1. 447 520 0.593 6.587 0.736 530 1. 590 8.308 0.401 540 2.799 9. 197 O. 196 550 4.207 9.650 0.085 560 5.657 9.471 0.037 570 7. 132 8.902 0.020 580 8.540 8.112 0.015 590 9.255 6.829 0.010 600 9.835 5.838 。.007610 9.469 4. 753 0.004 620 8.口093.573 0.0

15、02 630 5.926 2.443 0.001 640 4. 171 1. 629 0.000 650 2.609 0.984 0.000 660 1. 541 0.570 0.000 670 0.855 0.313 0.000 680 0.434 O. 158 0.000 690 O. 194 0.070 0.000 700 0.097 0.035 0.000 710 。.0500.018 。.0004 GB/T 19437-2004/180 13655.1996 襄1(续)波长/nmWx() Wy(W,() 720 0.022 0.008 0.000 730 。.0120.004 0.0

16、00 740 0.006 0.002 0.000 750 0.002 0.001 0.000 760 0.001 0.000 0.000 770 0.001 0.000 0.000 780 0.000 0.000 0.000 总和96.421 99.997 82.524 表2D皿照明体和2。视场观测条件计算三剌激值的加权系鼓(闰隔20nm) 波长/nmWx() Wy(W,() 340 0.000 0.000 。.000360 0.001 0.000 一0.003380 0.007 0.000 一0.034400 o. 100 0.001 0.459 420 1. 651 0.044 7.914

17、 440 4. 787 0.325 24. 153 460 4.897 1. 018 28. 125 480 1. 815 2.413 15.027 500 0.044 6.037 4.887 520 1. 263 13.141 1. 507 540 5.608 18.442 0.375 560 11. 361 18.960 0.069 580 16.904 16.060 0.026 600 19.537 11. 646 0.014 620 15.917 7.132 0.003 640 8.342 3.245 0.000 660 3. 112 1. 143 0.000 680 0.857 0.

18、310 0.000 700 0.178 0.064 0.000 720 0.044 0.016 0.000 740 0.011 0.004 。.000760 0.002 0.001 。.000780 0.001 0.000 0.000 总和96.423 100.002 82.522 注尽管表中提供的是20nm间隔的加权系数，但推荐使用10nm间隔的数据以提高计算的准确性。5 GB/T 19437-2004/180 13655,1996 注11，使用CIED65照明体是很方便的，但与本标准不一致，为了便于应用，附录C列出了CIED65照明体和CIE1931标准色度观察者(通常指的是2视场)条件下

19、用于计算三剌激值的加权1数目注12，表1和表2、表C.1和表C.2经允许取自ASTM标准手册。版权为美国试验和材料学会0916Race St. Philadelphia.PA 19130. USA)。5.2 其他色度参数的计算色度参数应使用CIE出版物15.2中给定的公式计算。附录B中提供了计算CIELABL ，旷，扩，C;，hw的公式和与其相关的色差公式以及CMC色差公式。5.3 鼓据记录根据本标准产生的数据在记录时，应附有下列信息ga) 确认测量和计算符合本标准;b) 数据处理者;c) 数据记录的日期gd) 说明交换数据的目的或内容;e) 说明所使用的仪器，包括但不限于仪器的商标和型号;f

20、) 测量源(光源和滤色片)的应用条件;g) 使用的波长间隔。6 GB/T 19437一2004/1S013655,1996 附录A(规范性附录)窄带通仪锢带宽的扩宽方法标准正文描述的光谱测量三剌激值积分法，采用10nm或20nm带宽仪器。三刺激值积分法假设仪器的带宽和取样间隔是近似相等的(10nm的取样间隔假设为10nm带宽，20nm取样间隔假设为20 nm带宽)。通常以测量仪器的三角形响应函数半能量点定义带宽。这种假设是基于采用狭缝光阑、衍射光栅或棱镜的传统实验室仪器的设计。当取样间隔不符合所要求的10nm或20nm时，数据必须修正(重新采样).以提供在所要求的间隔下得到的评估(或近似)数据

21、。这种修正方法，只有在取样间隔小于10nm或20nm，而带宽与采祥间隔一致时才应该这样做。根据所需(新的)取样间隔和带宽，将所采集的数据依次用三角特性加权函数处理，然后在采样间隔区间内对数据进行求和，并以加权值总和为基数进行归一化计算，得到新的带宽扩宽后的数据。对每个新数据点都要重复进行该过程。这个加权系数如下=式中g4 -1 y _ - x_ 1 W(川=斗1W(x)一一波长为X，的加权系数;y附一待计算数据的波长(新数据的波长); x凋现有数据的波长(仪器测量数据波长); M 所要求的带宽。该函数的定义区间为，1Y.一心，|O.008856. !(X/X匆)=(X/Xo)严1/Y /YoO

22、. 008 85臼6.!(Y/YO) = (Y/Y，) 1/3 Z/Zo0.008 856. !(Z/Zo)=(Z/Z.)/3 当:X/XO.008856. !(X/Xo)=7. 786 7(X/Xo)+16/116 Y/YoO. 008856. !(Y/YO) =7. 786 7(Y/Yo)+16/116 Z/ZoO. 008856. !(Z/Zo)=7. 786 7(Z/Zo)+16/116 其中z对于5.1中规定的条件Xo=96. 422Yo=100. 00.Zo=82. 521 C丰二(旷2十扩2) l /Z h, =tan-I(b /a) 其中s当矿0.扩二剖.0。三三h，0.90h

23、ob L =L, -L, 4a=a1.-a2铃tb =b, -b, tC; = C;l - C;2 .hab = hob1 - h2 对从试样1和试样2中的L、旷和扩得到的tE;为2tE; =(tL )十(ta)2十(!:b)J1I CIE目前定义了一个公制的色差tH; tH; = (tE，丰)-(tL惕)_(tC;)2Jl!2B.4 CMC(l: c)色差AE酣(见BS69235J) tE时=(tL/15L)+(tC;/c5c)+(tH丰/5H)J1I其中ztL. ，tC;和tH;如B.3中的定义;5L=0.040975L/O+0.01765L)，如果L16，则5L=0.511，5c = O

24、. 063 8 C;, / (1 +0. 013 1 C;) +0. 638 , 5H=5c(FT+1-F) 其中gF= (C;) / (C;,) + 1900J 11 ; T=0.36十10.4 cos (h，十35)I ;如果1640;:;h.;:;3450，则T=0.56+10.2 cos (h，+168)I。注14，CMC(颜色测量委员会，英国的一个组织)色差目前没有被CIE批准或推荐，但正在考虑同其他色差公式相结合的修改版本。CMC方程式中的参数值是基于纺织业可接受的，而不是感知的视觉判断导出的。当12时，.E，町的值和纺织物色差的视觉感觉一致。在目前的应用中，C值总等于1，在公式中

25、给出是为了与英国标准BS6923口一致(也可见AATCC实验方法173-1990)。不同的色差允许值可能需要其他l和c的值。然而，对于甚至采用不同的马、5c、岛、F和T关系不同的表面色和不同的色差允许值可能需要不同的i和c值。CMC色差模型有助于建立经验允差值.对于色差小于3的情况，用.E94色差公式更具优越性见CIE出版物，116-1995(公式2.11) 。9 GB/T 19437-2004/ISO 13655 ,1 996 附录C(资料性附录)使用D目光源和2.视场观测条件的光谱加权系数为便于那些不符合本标准，但又使用CIE标准照明体0的情况，这里列出了CIE照明体065和CIE 193

26、1标准色度观察者(通常称为2。视场)计算三剌激值的加权系数。X. 95. 047.瓦100.000和Z.108.833可用于色度计算。注15，表c.1和表C.2中，从340nm到780nm的加权系数相加不等于凡、Y.和Z砌的值，这是困为凡、Y.和Z.是按ASTME 308计算的，比表中给出的值更精确，表中X、Y、Z的总和可用于该表的数据校验。表C.1 D照明体和2。视场观测条件计算三剌激值的加权系数(闰隔10nm) 波长InmWx(百y(Wz(!) 340 0.000 0.000 0.000 350 0.000 0.000 0.000 360 0.000 0.000 0.001 370 0.0

27、02 0.000 。.010380 0.006 0.000 。026390 0.022 0.001 o. 104 400 o. 101 0.003 0.477 410 0.376 0.010 1. 788 420 1. 200 0.035 5.765 430 2.396 0.098 11. 698 440 3.418 0.226 17.150 450 3.699 0.417 19.506 460 3.227 0.664 18.520 470 2. 149 0.998 14. 137 480 1. 042 1. 501 8.850 490 o. 333 2. 164 4. 856 500 0.0

28、45 3.352 2.802 510 0.098 5.129 1. 602 520 。.6377.076 o. 791 530 1. 667 8. 708 0.420 540 2.884 9.474 0.202 550 4.250 9.752 0.086 560 5.626 9.419 0.037 570 6.988 8. 722 0.019 580 8.214 7.802 。.014590 8.730 6.442 。.01010 GB/T 19437-2004/180 13655: 1996 表C.1(续)波长/nmWx() Wy() Wz() 600 9.015 5. 351 0.007

29、610 8.492 4.263 0.003 620 7.050 3. 145 。.001630 5. 124 2. 113 0.000 640 3.516 1. 373 0.000 650 2. 167 0.818 0.000 660 1. 252 0.463 0.000 670 0.678 0.248 0.000 680 3.341 o. 124 0.000 690 o. 153 0.055 0.000 700 0.076 0.027 0.000 710 0.040 0.014 0.000 720 0.018 0.006 0.000 730 0.009 0.003 0.000 740 。.0

30、050.002 0.000 750 0.002 0.001 0.000 760 0.001 0.000 0.000 770 0.000 0.000 0.000 780 0.000 0.000 0.000 总和95.049 99.999 108.882 表C.2D照明体和2视场观盟g条件计算三剌激值的加权系鼓(阎隔20nm) 波长/nmWx() Wy () Wz() 340 0.000 0.000 0.000 360 0.001 0.000 0.005 380 0.008 0.000 0.039 400 o. 179 0.002 0.829 420 2.542 0.071 12.203 440

31、6.670 0.453 33.637 460 6.333 1. 316 36.334 480 2.213 2.933 18.278 500 0.052 6.866 5.543 520 1. 348 14. 106 1. 611 540 5.767 18.981 。.382560 11. 301 18.863 0.068 580 16.256 15.455 。02511 GB/T 19437-2004/ISO 13655: 1996 褒C.2(续)波长/nmW x (1.) Wy() Wz() 600 17.933 10.699 0.013 620 14.020 6.277 0.003 640

32、7.057 2.743 0.000 660 2.527 0.927 0.000 680 0.670 0.242 0.000 700 o. 140 0.050 。.000720 0.035 0.013 0.000 740 0.008 0.003 。.000760 。.0020.001 0.000 780 0.000 0.000 0.000 总和95.044 100.001 108.882 12 附录D(资料性酣亵)试样底衬材料GB/T 19437-2004/ISO 13655: 1996 因为印刷纸基通常是半透明和不完全阻光的，印刷在纸背面的图像会影响测量结果。如果使用一个白色底衬，透过纸基的部

33、分光将反射回测量仪器中。减少背面反射光的最好方法是使用黑色的底衬材料。为此本标准采用了在1505-4中4.7定义的底衬材料，该材料元光谱选择性、漫反射，并具有150标准反射密度1.50土0.20.此方法与其他印刷技术标准测量方法相一致，例如密度测量法。然而必须认识到印刷材料目视观察标准(l503664)中没有定义特定的底衬材料。在用其他底衬材料(如纸张、孟塞尔灰等)的场合，依照本标准测量得到的数据结果可能与视觉评价结果不直接相关。同样重要的是，要注意本标准提供的是兰剌激值的测定方法而不是色感知。色彩的感觉不仅依赖于视觉刺激，而且还包括许多其他因素，如环境色、照明强度、色彩适应度等等。13 GB

34、/T 19437一2004/ISO13655 ,1996 E. 1 反射测量的几何条件附录E(资料性附录)测量几何条件任何不透明物体的色相在很大程度上是光谱反射与其他各种表面特性，如光泽、形状、纹理等的综合效应。但是这种光谱反射和表面状况的综合数据是难以标定和测量的。用于反射测量的仪器局限于三种结构，它们是0照明和45。接收(00/45、或其相反(450/00);漫射照明和0。接收或其反向，漫射照明的结构还有包括镜面光和不包括镜面光两种情况。后者的几何条件采用积分球仪器测量，并且允许包含镜面光，0。允许有偏移，典型的偏移量为800但是，通常任何一种几何条件测量的数据都不能被修正到与另一种几何条

35、件所测数据匹配，尽管附录H的方法可用于修正这样的测量数据。在很多情况下，几何条件并不是决定性的，而特殊的仪器结构可提供特殊的便利，在某些应用时，所用的仪器结构是基于历史和数据库的原因，并不是应用上的要求。在制定印刷色度标准中，其主要目的之一是制定一种允许数据最广泛交换和应用的测量方法。因此必须选定一种仪器的结构。这就意味着，对于某些应用来说，要么不能运用标准的条件，要么不能处于最佳的应用状态。本标准主要针对印刷在纸张上图像的外观颜色。参加本标准工作组的各公司成员强调用。0/45。或450/0。作为本标准的观察几何条件，认为这与在印刷业定义的标准观测条件下，观察反射样品的条件最接近。另外，在印刷

36、业中，色度数据常与密度数据结合使用。现行的反射密度标准例如ISO5-4规定用。0/450或450/00几何条件。ISO/TC 130第三工作组(WG3)，推荐。0/45。或450/0。为反射测量的几何条件，用于印刷业的色度数据交换。在制定中，第三工作组(WG3)认为，本标准不适用于某些特殊的应用和工艺过程控制。希望印刷业中的多数企业能够使用本标准，并从通用数据库中得到益处。一个重要的印刷工艺应用实例是特殊表面特性的测定，例如印金油墨金属光泽的测定，这将需要另外的测量方式以补充本标准。金属光泽现象和相关的测试将在E.3中更详细的阐述。E. 2 透射测量的几何条件在本标准中，测量几何条件定义为OO

37、/d或dN，该条件许多年前仅被定义为积分球的测量方式，如现行的CIE15.2和旧版本的ISO5-2。然而，为了更准确地反映出一般密度计所使用的测量几何条件，现行的ISO5-2版本定义了ISO漫射密度。这个几何条件使用了一个漫射介质，如乳白玻璃或塑料片，将入射光或透射光漫射，这种漫射体的特性已被明确规定。本标准中两种漫射光的方法都可行，积分球测量对应完全透射情况，如CIE15.2定义的一样(与包含镜面反射光的反射测量条件相对应的透射测量)。用ISO漫射密度测量几何条件进行测量时，必须使用符合ISO5-2规定特性的漫射材料。完全透射测量的意思是，例如，试样放置在仪器积分球的人口处，积分球内入射光线

38、的照射点处必须放置一个与球体内部相似的漫射材料。另一个替代方案是，入射口必须有一个小角度对着照射点，并将白色反射材料放置在此。如果不按上述的两种方法做，入射到照射点的光大部分会从人射口被反射出去。这样的与排除镜面反射光的反射测量几何条件相同的测量方式，称为漫射透射。本标准不涉及漫射透射。正如ISO5-2中所强调的那样，用积分球和乳白色玻璃为漫射体的测量不能产生完全致的结果。这主要是由于该方法会产生试样和漫射体之间的内反射(许多实际的情况都如此)。然而，由于目前透14 GB/T 19437-2004/180 13655: 1996 射光谱色度仪没有广泛使用，实际上没有标准的测试方法。积分球测量法

39、和将样品放置在漫射照明台上、用光谱辐照度仪测量的方法都在使用，但没有哪一种是值得推荐的(不像反射光谱色度测量，有明确的00/450或450/00规定)。本标准不是要强行推行一种或另一种方法。但是特别推荐ISO5-2中的的积分球或乳白色玻璃的测量方法。ISO5-2阐述了在低密度区两种方法差别十分明显，密度为O.03时测量精度取决于底衬和漫射体表面的特性。这个差别随着密度值的增大而减小。例如，一个漫射密度为O.20的白板(透明), 在积分球测量仪读数为0.22，其色度学含义为，这两个值(使用ISO光学密度)在转换成L值时约为83.49和81.980 多数实际应用中，空气作为所有透射系数测量的参照物

40、，虽然CIE指定了理想的透射漫射体，但对于本标准规定的几何条件，二者之间的任何差异都被认为是无关紧要的。E. 3 金属光泽在印刷中，用积分球分光光度计评价表面效应的例子是金属光泽的测量.金属光泽是用于描述一些由镀膜、涂料和印刷工业生产装饰标牌所产生的视觉效应的术语。在印刷中，金属光泽的基本属性主要是由于颜料高聚集并称为多色调金属光择，一般认为印刷品上的颜料颗粒的方向性和颜料颗粒大小的改变是产生金属光泽原因。印刷品上的金属光泽是光源照在印刷品上、以一定的镜面反射角度观察而感知的。当用自光照明时，从呈现金属光泽的蓝色泊墨层的镜面反射会有淡红色相，红色墨将有一个淡黄色相.为了检测颜色测量时的金属光泽

41、，其颜色必须在镜面反射的角度观察。因此，00/45。或450/00的几何结构的仪器不能检测金属光泽表面的颜色，而积分球式仪器能用于测量金属光泽试样。建立两个测量数据，一个数据是总反射系数(R，)，另一个数据不包括镜面反射光的反射系数。镜面反射率为每一个波长下的总反射系数减去其漫射反射系数(Rd)。用下列公式表示zR, = R, -Rd 式中gR, 包括镜面反射的总反射系数，Rd一一不包括镜面反射的漫射反射系数gR，-镜面反射率.如果金属光泽存在，镜面反射光颜色与照明光源颜色是不同的。如果没有金属光泽，色度坐标将没有变化，镜面反射率的差别则反映光泽度的变化。镜面反射率的直接测量可以使用多角度分光

42、光度计，被测量的特定波长反射光与光源和观测角度呈函数关系。此种仪器在印刷业中很少见，因为其价格昂贵，通常只在实验室使用。如果观察或测量到金属光泽，解决的方法是通过降低颜料的浓度来改变油墨的配方。另一种解决办法是减少油墨的困化时间，这将减少油墨连接料被承印物吸收。用上光泊涂在印刷品上，也能使金属光泽减到最小。15 GB/T 19437-2004/ISO 13655,1996 附录F(资料性附录)反射测量申的光孔尺寸F. 1 讨论印刷测控条的色块通常是边长小于5mm的正方形，适合使用450/0。或00/450几何条件的小光孔分光光度计测量。由于印刷测控条色块尺寸小，又使用小光孔测量，所以要特别注意

43、由于半透明模糊效应(横向散射造成的读数误差。试样呈半透明时，一部分照明光透过试样并且横向散射到仪器检测孔以外，所记录的反射系数低于全部收集反射光时的数值。试样的半透明性与测量仪器几何结构的相互作用称为半透明模糊，由此引起的反射系数测量误差称为半透明模糊误差。见F.2. b)和d)J。常用于校准大孔径分光光度计的白玻璃反射率标准和压粉小球通常是半透明的，印刷样张和印品的承印物在一定程度上也是半透明的。为了使半透明模糊误差减到最小，大面积均匀样品的测量可以使照明区域大于测量光孔(过度照明)进行测量。ISO5-4要求试样的照明区域要大于取样光孔，且其边界至少要大于取样光孔2mm。根据光学的互易性原理

44、，可以用观测区域大于照明区域(过度采集)的方式进行同等测量。对于小于或等于5mm的色块，使用光孔周边有2mm过度照明的光斑(或过度采集)不太实际，这是因为按此推理测量光孔只有1mm或更小。实际上，用于测量这些小区域的仪器，仅设计0.5mm到1 mm的过度照明周边。为使小区域测量分光光度计的半透明模糊误差减到最小，使用高度不透明的校准标准体来代替用于校准大孔径仪器的半透明标准体十分重要，比如用金属片。这样就消除了半透明模糊误差的最大来源。相对于白色玻璃标准体，纸印样相对不透明。使用黑色底衬也减少了引起半透明模糊误差的散射效应。ASTME 805F. 2 .a) 规定的一个光斑环宽度，约等于试样内

45、光线的穿透深度。当测量网目调图像时，在仪器孔径的选择上，应该考虑的另一个因素是网线数，表F.l推荐了与常用网线对应的最小光孔尺寸。表F.1 最小的光孔尺寸加网线数I(线Icm)加网线数I(线lin)取样光孔最小尺寸Imm26 65 3. 5 33 85 3.0 39 100 3.0 47 120 2.0 52 133 2. 0 59 150 2. 0 79 200 1. 5 118 300 1. 0 F.2 参考文献a) ASTM E 805-93.Practice for Identification of Instrumen归1Methods 0 f Color or Color Diff

46、erence Measurement 0/ MIterials. 16 GB/T 19437-2004/ISO 13655,1996 b) HSIA. JJ. Optical Radiation Measurements, The Translucent Blurring Effect-Method 01 E valuation and Estimation. NSB Technical Note 594-12 .Oct. 1976. 。SIGG.F. Errors in Measuring Halftone Dot Areas. ournal of Applied Photographic

47、Egneering. Feb. 1983.vol. 9.No 1. pp. 27-32. d) SPOONER. D. L Translucent Blurring Errors in Small Area Reflectance Spectrophotometer and Densitometer Measurements. TAGA Proceedings .1991 pp. 130-143. 17 GB/T 19437-2004/150 13655,1996 附录G(资料性附录)测量中的荧光在色度测量中，荧光测量的问题是众所周知的。但是，如果不使用复杂的测量和计算方法，就不可能预测到任何

48、实际光源照射下的荧光。对于大多数的应用来说，这种复杂的方法是不实用的，需要使用某项技术来确定试样测量中荧光是否存在，或用一些其它方法估计测量结果中荧光存在的大小。当特定波长的电磁辐射引起吸收媒介发出不同波长的光时，便产生了荧光。如果发出的波长在可见光范围内，就产生了测量问题。在特殊的光源下，没有试样受激和辐射(像光源的光谱能量分布一样)特性方面详细的知识，不可能计算试样发出的辐亮度(三剌激值。除了在指定辐射光源下测量以外，惟令人满意的方法是采用一个具有两个单色仪的仪器测量每一个入射波长的反射系数。显而易见，如果光源光谱的能量分布可以测量，就能计算出任何真实光源下的荧光辐亮度。由于技术的复杂性，通常在实际的仪器上不可能实现这种测量。可以实现的最好方法是能够指示荧光现象的存在，并能在一定程度上对其大小进行估计。有一些可行的方法。这里推荐三种方法。方法A，双光源测量。用两种光源测量试样，其一的光谱能量分布近似于照明体A.另一个的光谱能量分布近似于照明体D0 (后者比前者紫外光辐射更强)。如果由两个光源得到的光谱测量数据用D照明体(实际上可以是任何照明体)计算三剌激值，它们之间的任何差值都指示了荧光的存在。通过LlE的大小可估算出这个差值。如果两个光源是通过单一光源加滤色片得到的，这种方法也是可接受的。理想的情况是仪器制造商应提供光谱能量分布数据，以便在传递