GB T 9637-1988 磁学基本术语和定义.pdf

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1、中华人民共和国国家标准磁学基本术语和定义Basic terms and definitions relatlng to magnetism GB 9637-88 IEC 50 本标准规定了应用磁学领域内基础理论及技术方面的一些基本的、常用的术语及定义性的解释。适用于磁性元器件及材料的生产、使用、科研和教学等领域作为统一技术用语的依据。本标准等同国际电工委员会(lEC)50(901)号标准。1-般术语1. 1场field一种物质现象的空间分布，其特性可用标量或矢量加以确定。1.2 磁场magnetic field 是一种场，其特性可用在场内运动着的带电粒子上所受的力来确定，这种力是来源于粒子的运

2、动及其所带电荷。1.3 磁通密度B;磁感应强度magnetic flux density B;magnetic induction 是一种无散轴矢量，空间任意一点上磁场的大小和方向由该点的这一矢量决定，即在该点上以某一速度运动的电荷所受到的力F等于电量Q乘以速度v与磁通密度的矢量积FQi亏x1.4 磁通量1magnetic f1ux骨磁通密度的面积分。1.5 磁偶极子magnetic dipole 1. 5. 1 是一个可以用无限小的电流回路来代表的磁体。1.5.2 在距离远大于其尺寸的所有点上所产生的磁场可以用一个平面电流回路来代替的磁体.注z磁体可以是任何电流回路，带电橙子的轨道运动或自旋

3、运动，或它们的任意组合，例如一个磁化的物体。1.6磁面积)矩mmagnetic (area) moment m 表征磁偶极子磁性强弱与方向的一个轴矢量，其值等于和磁偶极子等效的平面回路的电流与回路面积的乘积。其方向垂直于回路的平面，并且从这个方向观察时电流是顺时针的。m =iA 注z对于非平面电路，可将回路面积投影在坐标平面上，从而可以得到l与这些投影面相对应的磁矩分量，这些分量的矢量和就是总磁矩。任意一个由宏观电流回路和磁性材料组成的系统的磁矩，例如一个铁心螺线管的幡矩，是宏观电流回路所产生的磁矩与磁性材料内由带电粒于的轨道运动或自旋所形成的原于磁矩的矢量和.永磁体的磁矩则完全由原子磁矩产生

4、a置于磁场中的电流回路所受到的转矩等于这个回路的磁面积矩和该磁场的磁通密度的矢积。T=石XB1.7磁化强度Mmagnetization M 是一个和材料的体积相联系的矢量，它等于体积内的总磁矩与该体积的比值。中华人民共和国电子工业部1987-11-09批准1989-02-01实施GB 9637-88 . 2:及 V 注z如果对整个物体的体积求和，就可得到整个物体的磁化强度，物体内的磁化强度一般是各处不同的，因此在任何位置上的磁化强度可以通过对该处的一个小体积求和而得.1.8 饱和磁化强度M.saturation magnetization M. 在给定温度下材料所能达到的磁化强度最大值。1.9

5、 比磁化强度specific magnetization 磁化强度与材料密度之比值。1.10 磁场强度Hmagnetic field strength H 是与磁场中任意点的磁通密度相联系的一个轴矢量。VXHJ+苦VH-V.M 式中3是电流密度，l5是电通量密度或电位移两者都用于VXH的同一点上)。注a在没有位移电流时，上面的表达式变为H. d; i M EZ H 为度流强电场总磁酬Hm咆毗E的分RM 纯为于度等恤中磁式在 1. 11 磁性常数向magneticconstant阳。其值等于4X10-Hjm的一个常数，是真空中磁通密度B与磁场强度H的比值，又称真空磁导率.1.12 磁偶极短jma

6、gnetic dipole moment j 磁性常数和磁(面积)矩的乘积。1.13磁极化强度Jmagnetic polarization J 是一个和材料的体积相联系的矢量，它等于该体积内的总磁偶极矩与该体积之比。32 V 注.J亘一oH向政1.14 磁动势磁通势)F m magnetomotive force F m 磁场强度沿一闭合曲线的线积分。Fm=42d; 1.15 磁阻Rmreluctance Rm 磁动势与对应的磁通量之比。Rm =号1. 16磁导Apermeance A 磁阻的倒数。Ai m GB 9637-88 1.17 磁化率Xmagnetic susceptibility

7、 X 一个与磁场强度相乘后等于磁化强度的量。M=XH 1.18绝对磁导率absolutepermeability 一个和磁场强度相乘后等于磁通密度的量。1.19 磁阻率1/rluctivity1/ 磁导率的倒数。B=pH 注.磁阻率可以用后面所述的任何一种磁导率来决定.1.20 磁畴domain磁性材料内具有自发磁化的微小区域，在该区域内自发磁化在大小和方向上都是均匀的。1.21 居里点，居里温度Curie poi时;Curietemperature 指强磁性与顺磁性之间的转变温度，当低于此温度时材料是强磁性的，而高于此温度时是顺磁性的。注:磁状态的转变并不是很突然的，所以根据上述定义实际上并

8、不能给出一个确切的温度值.为要获得一个更确切的数值，建议把比饱和磁化，强度的平方CBPcr.J与温度成函数关系的曲线外推3日Ua=O，外推线与温度轴相交的点就可取作居里点.1. 22 奈耳点$奈耳温度Nel point; Nel temperature 指反铁磁性与顺磁性之间的转变温度，低于此温度时材料是反铁磁性的，而高于此温度时则是顺磁性的。1.23磁致伸缩magnetostnctlOn 是指磁性材料或磁性体由于磁化状态的改变引起的弹性形变现象。注E广义的磁致伸缩还包括弹性形变而引起的磁性变化.1.24 抗磁性diamagnetism 在外磁场作用下，原子系统获得或倾向于获得与磁场方向相反的

9、磁矩的现象。1.25 抗磁性材料diamagnetic material 指主要磁现象为抗磁性的材料。注:在外磁场作用下，这种材料的原于系统会获得与磁场方向相反的微弱磁矩，故其磁化率甚小且为负.1.26顺磁性paramagnetism 原子系统的固有磁矩受热骚动影响，在无外磁场时，这些磁矩的取向是无规则的。当加上外磁场时，这些磁矩按磁场方向或倾向于按磁场方向排列得稍为整齐一些，从而沿外磁场方向具有微弱磁矩的现象。1.27 顺磁性材料paramagnetic material 指主要磁现象为顺磁性的材料。注g在外磁场作用下磁短倾向于有序排列.这种有序排列会受到热骚动的破坏.但还会保存一定的合磁矩

10、，所以这种材料就会具有辙弱的正磁化率.磁化率与温度的依从关革一般服从居里定律或居里外斯定律.1.28铁磁性ferromagnetism 由于近邻原子的相互作用，原子磁矩近似地沿相同方向排齐的现象。1.29铁磁性材料ferromagnetic material 指主要磁现象为铁磁性的材料。注2原于或离子的磁矩在某一区域(磁畴)内即使在没有外磁场时也是近似地按相同方向排齐，这种排齐的程度是随温度的增加而减弱的.当加上磁场后，所有磁畴的合磁矩就倾向于一致取向，所以这种材料可显示出具有很大磁导率的特性。1.30 反铁磁性antiferromagnetism GB 9637-88 在无外磁场时，相同的近

11、邻原子或离子因相互作用，其磁矩反平行地排列，使合磁矩为零的现象。1.31 反铁磁性材料antiferromagnetic material 指主要磁现象为反铁磁性的材料。注z在无外磁场时，相同的近邻原子或离子的合磁矩为零。当加上磁场后磁矩倾向于沿磁场方向排列，使材料显示出小的正磁化率.该磁化率与温度有关并在奈耳点有最大值.铁磁性、亚铁磁性、反铁磁性材料统称为磁有序(性)材料，简称序磁材料-1.32 亚铁磁性ferrimagnetism 在无外磁场作用时，近邻原子或离子因相互作用使磁矩处于部分抵消的排列状态，因而具有合磁矩的现象。1.33 亚铁磁性材料ferrimagnetic material

12、 指主要磁现象为亚铁磁性的材料。注z原于或离子的磁矩在某一区域(磁畸内，即使在无外磁场时仍保持部分抵消的排列状态，故具有合磁矩.当加上磁场后，各磁畴的合磁短就倾向于沿磁场方向排列，材料可显示出较大的磁导率.该磁导率与温度有关。铁磁性材料与亚铁磁性材料统称为强磁性材料，简称磁性材料.1.34 磁各向异性magnetIc amsotropy 相对于物体中一个给定的参考系，在不同方向上物体具有不同磁性的现象。1.35 感生磁各向异性induced magnetic anisotropy 由外部原因所引起的一种永久性或暂时性的磁各向异性圄1.36 磁各向异性材料magnetically anisotr

13、opy substance 一种具有磁各向异性的材料。1.37 磁各向同性材料magnetically isotropy substance 一种没有显著磁各向异性的材料。1.38 磁织构inagnetic texture 多晶磁性材料中一种产生磁各向异性的结构有序排列。.39 晶粒取向材料grain-oriented material 一种由晶粒的完全或部分取向而形成的磁织构材料。1.40永(软)磁材料magnetically hard (soft)material 一种具有高(低)矫顽力的磁性材料。注:有永磁和软磁材料之间很难决定出一个明确的矫顽力分界值，其值常在1至10kA/m区间内。某

14、些用于电工领域的软磁铁含金例如硅钢片通称为电工钢，1.41 铁氧体ferrte 一般是氧化铁和铁族或稀土族氧化物为主要组分的复合氧化物，这类材料大多数具有亚铁磁性。2 磁化状态2. 1 磁滞magnetic hysteresis 磁通密度(磁化强度)随磁场强度的变化而发生的不可逆变化，与变化速度无关。2.2 磁中性状态neutral state 磁性材料或磁性体的合磁通密度和磁场强度在大于磁畸尺寸的区域内均等于零的一种状态。2.3 磁中性化to neutralize 使磁性体恢复到磁中性状态的过程。2.4 动态磁中性状态dynamically neutralized state 使交变场或交替

15、反转的场的峰值从对应于饱和的某磁场值减小到零而获得的一种中性状态。2.5 静态磁中性状态statically neutralized state GB 9637-88 是由一个外磁场得到的一种磁中性状态，这个外磁场将磁通密度置于这样一个位置上，即当这个磁场去掉后磁通密度就变为零。2.6 热致磁中性状态$初始状态thermally neutralized virgin state 在没有任何外磁场的情况下，降低材料的温度使之通过居里点而得到的一种磁中性状态。2.7 循环磁状态cyclic magnetic condition 磁性体受到某一正反方向磁场的反复磁化，达到磁滞回线与循环次数无关的磁状

16、态。2.8 无磁滞状态anhysteretic state 是在静磁场上叠加上一个交变磁场后而获得的种状态，交变磁场的振幅应当是开始时能使材和达到饱和然后逐渐下降到零。2.9 磁化曲线magnetization curve 磁通密度，磁极化强度，或磁化强度随磁场强度的变化而变化的一条曲线。注:当需要说明磁通密度，磁极化强度和磁化强度各曲线之间的区别时可使用下列术语zBH曲线JH曲线MH曲线2. 10 静态磁化曲线statlc magnet地atloncurve 是在磁场强度的变化速率慢到不影响曲线形状时所得到的磁化曲线。2.11 动态磁化曲线dynamic magnetization curv

17、e 是在磁场强度的变化速率高到足以影响曲线形状时所得到的磁化曲线。2.12 起始磁化曲线initial magnetization curve 处于热磁中性状态的材料，受到强度从零起单调增加的磁场作用而得到的磁化曲线.2. 13 C臼BHJCJHJCMHJ磁滞回线h忡ys目te盯re臼Sl阳sC臼B显示磁滞现象的闭合磁化曲线注E由磁滞的定义可知，磁滞回线是由静态磁化曲线形成的。但是，它也可以不严密地用来说明由动态磁化曲线形成的回线，虽然这条回线一般还将决定于除磁滞以外的其他过程。术语BHCJH)MH)回线也可用于说明动态情况.2.14 静态BHCJHJCMHJ回线static BHCJHJ C

18、MHJloop 是在磁场强度的变化速率慢到不影响磁化曲线形状的情况下获得的磁滞回线。2.15 动态BHCJHJCMHJ回线dynamic BHCJHJ CMHJloop 是在磁场强度的变化率高到足以影响磁化曲线形状的情况下获得的BHC.JHJCMHJ回钱。2.16 正常CBHJC.JHJCMHJ磁滞回线normal hysteresis CBHJCJHJCM-HJloop 磁性材料处于循环磁化状态时得到的相对于坐标原点是对称的CB-HJCJ-HJCM-HJ磁滞回线。2. 17 增量CB-HJCJ-HJ CM-HJ磁滞回线incremental hysteresis CB-HJ CJ -HJ C

19、M-HJloop 磁性材料在共线静态磁场下获得的非对称CB-HJCJ-HJCMHJ磁滞回线。2.18 正常磁化曲线;基本磁化曲线，换向曲线normal magnetization curve; basic magnetization curve; commutatlOn curve 正常磁滞回线顶点的轨迹。2.19 无磁滞曲线anhysteresis curve 曲线上每点都处于无磁滞状态的磁化曲线回2.20 磁饱和saturatlon 磁性材料受到足够强的外磁场作用，磁极化强度或磁化强度基本上不再随外磁场增加的状态.2.2刽1饱和咀B-HJCJ当磁场强度的最大值能使材料磁化到饱和时的正常臼B

20、-HJCJ-HJCMHJ囚GB 963788 2.22 矫顽场强度coercive field strength 磁通密度(磁极化强度或磁化强度为零时的磁场强度。注g在用图表示的情况下，这个值对应于磁通密度磁极化强度或磁化强度)的磁化曲线与H轴之交点.娇顽场强度与静态或动态的磁化过程有关，当没有规定时.则是指静态磁化过程2.23 矫顽力HCBlHc，JCHcMJcoercivity H.四CHc，JCHcMJ对应于动态饱和磁滞回线的矫顽场强度回2.24 循环矫顽力H因CHcJJCH制)cyclic coercivity H由CHc,J CH CMJ 对应于动态饱和磁滞回线的娇顽场强度回2.25

21、剩余磁通密度(剩余磁感应强度兴剩余磁极化强度)(剩余磁化强度)remanentflux density (remanent magnetic induction) (remanent magnetic polarization) (remanent magnetization) 外磁场强度(包括自退磁场强度)为零时的磁通密度(磁感应强度，磁极化强度或磁化强度)值。注s在此情况下剩余磁通密度等于剩余磁极化强度并且也等于磁性常被乘以剩余磁化强度。若用图表示，这就是磁化曲线与B(J或M)轴的交点.2.26 顽磁Brremanence Br 对应于静态饱和磁滞回线上的剩余磁通密度值。2.27玻尔磁子B

22、ohr magneton 其值等于电子自旋磁矩的一个常数，即(927408士0.00004)XIO-J!T(焦耳/特斯拉。2.28 自发磁化spontaneous magnetization 在一个磁畴内，原子磁矩在没有外加磁场的情况下有规则地排列起来而达到的磁化。2.29 磁退火magne_tic anneal 为了获得所希望的磁织构而将磁性材料在外磁场中进行的一种热处理。2.30 磁正常状态化magnetic conditioning 是对磁性材料或磁心作一种去掉其磁经历和得到能再现的磁状态的处理。2.31 畴璧domain wall 相邻磁瞬之间的一个过疲区域，在其中原子磁矩从一个磁畴的

23、方向逐步转变到相邻磁畴的方向。注s过踱区域的厚度就称为畴壁厚度。2.32 布洛赫壁Bloch wall 畴壁中磁矩在任何点上的取向大体上是平行于畴壁平面的类磁畴。2.33 奈耳壁Nel wall 畴壁中磁矩的取向大体上是处在与畴壁平面相垂直的平面内的一类畴壁。撞.奈耳壁通常仅在厚度小于某!临界厚度的磁性薄膜中才形成，在较厚的博膜中和大块的材料中，从能量上看则更有利于形成布洛赫壁.2.34 巴克好生效应;巴克好生跳跃Barkhausan effect;Barkhausan jumps 当外磁场强度连续改变时，磁性物质中发生磁通密度不连续变化的现象。注s在电路中，巴克好生效应将会产生一种喋声(称作

24、巴克好生噪声2.35 磁变异性magnetic varability 材料或磁路的磁特性随时间或运用条件所产生的变化。2.36 温度系数temperaturecoefficient a 由于温度的改变而引起被测量的相对变化与温度变化之比.例如，磁导率的温度系数为g有效磁导率的温度系数为:a 向一时一一冉ef(8- ()ref) (f兔)，- (/4) 一-) 阿(/4 )时.，(0一0民宦m时.，GB 9637-88 电感的温度系数为zL，一daL = Lre万丁瓦百余类推之。上式中闽、(/4)，和L，分别是8温度上的磁导率、有效磁导率和电感;Pref(民)ref和Lref是比温度上的磁导率、

25、有效磁导率和电感.注2在温度变化范围内.所测的量应单调变化.2.37 磁老化magnetic ageing 材料的磁性随时间而变化，这种变化是由材料结构的变化而引起的。2.38 (磁导率的)减落Ddisaccommodation(ol permeability) D 在恒定温度下，经过磁正常状态化后一定的时间间隔，磁性材料磁导率的相对减小。D = 1，二丘且1 式中:，(向)为给定的时间间隔开始结束)时的相对磁导率值。2.39 (磁导率的)减落系数ddisaccommodation coefficient (of permeability) d 磁正常状态化之后出现的减落除以两次测量时间之比的

26、对数(以10为底)，两次测量时间分别是指磁正常状态化停止到第二次和第一次测量之间的时间(BPt，和tl)0 d= D lgf 2.40 (磁导率的)减落因数DFdisaccommodation factor(of permeability) DF 减落系数和第一次测量时间测得的相对磁导率之比。2.41 磁弛豫magnetic relaxa tion D曹=豆1 平衡的磁系统受到扰动后重新达到平衡的过程，由于原子或亚原子粒子的动力学作用，所以这个过程需要有限的时间。注s没有预先说明时，这个术语通常是指时间常数为徽秒级的短暂过程.2.42 磁后效magnetic after-effect 时间常数

27、为数秒至许多天的磁弛豫.2.43 磁粘滞性magnetic viscosity 由外加静磁场的变化而产生的一种磁后效。2.44 (磁导率的不稳定度Sinstability(of permeability) S 由任何一种干扰所引起的磁导率的相对变化，5 位二旦3 式中1是外加干扰前的瞬时测定的相对磁导率，的是外加干扰后一个规定的时间上瞬时测定的相对磁导率。2.45 (磁导率的)不稳定因素SFinstability lactor(of permeability) S, 不稳定度与施加干扰之前瞬间测量的相对磁导率之比。3 碰导率与损耗Sr-=主1 3. 1 相对磁导率rrelative perme

28、ability 冉GB 9637-88 材料或媒质的绝对磁导率与磁性常数之比。注s为了合乎工程实际，有关磁导率的术语今后都用相对磁导率来定义，.相对二字己从这些术语中省去，下标r也从有关的符号中略去。绝对磁导率相应的定义也可依此类推。3.2 张量磁导率()tensor permeability() 是描述磁性材料内的磁通密度空间矢量与磁场强度空间矢量之间关系的张量。|卢XXf1XYXZ ()= I月XfCY Y fCY Z I Lzxzyzz J 当材料是沿Z方向静磁饱和时，下列?些常用的磁导率可以由张量磁导率导出z(1)静磁饱和的各向同性媒质的张量磁导率，或坡耳德(polderis)张量磁导

29、率()p是K-EJO 一 K-1-o 式中=-Jw K = K - jK (2)圆偏振(极化场的标量磁导率酌，-: 对于在垂直于外静磁场平面内具有圆偏振(极化)H场分量的电磁波来说+=+K，=K 的下标与数学式中的符号相对应。+是指对着静磁场方向看时，H场是随时间作反时针旋转的。(3)平面波的有效标量磁导率i对于一个传播方向和H场方向都垂直于静磁场的平面电磁波来说2 _K2 严上=-3-3.3 复数磁导率丘complex permeability f!_ 材料中磁通密度与磁场强度之复数比。此二量中有一个随时间作正弦式变化时，另一个量则选取相同的频率随时间作正弦式变化的分量，即基波分量。假定磁通

30、密度和磁场强度的空间矢量是共线的=-J 式中和p分别是复数磁导率的实部和虚部。注z复数磁导率的虚部对应于磁损耗.在电感器和变压器的作用场合，时常要求把复数磁导率表示成串联或并联项，即冉1, -j飞或1 1 1 14 /- p一万t1 与B-H曲线上某一点的斜率相对应的磁导率。1 dB fldil =五百E3. 10 奋效磁导率.eHective permeability 冉当磁路由不同的材料或非均匀的材料或由它们两者构成时，可设想该磁峰具有一个有效磁导率，其值等于结构均匀，形状，尺寸和总磁阻都与原磁路相同的假想磁路的磁导率。在磁路里的不同材料沿着磁路是串联连接的，并假定在任何截面上磁导率都是常

31、数，在此情况下就可以使用下列方程式g!去=亘古式中f是磁路长度.A是磁心各部分之均匀截面，r是均匀磁导率。注z有效磁导率尤其适用于具有空气隙的磁心，而且它还常常被限制在漏磁通是相对小的情况下才使用。3.门磁性材料的总损耗tot81losses of a magnetic material 磁性材料从电磁场中所吸收的并以热的形式耗散的功率。3.12 涡流损耗eddy current losses 由涡流引起的被材料吸收的功率.3.13 磁滞损能hysteresis losses 由磁滞引起的被材料吸收的功率。GB 9637-88 3.14 剩余损耗residual losses 总损耗中减去涡流

32、损耗和磁滞损耗之后所剩余的损耗。3.15 旋磁谐振损耗gyromagnetic r四onancelosses 与发生旋磁谐振有关的损耗。3. 16 损耗角8loss angle 8 磁通密度和磁场强度基波分量之间的相位差。注z上述相位差可以和3.16，3.17及3.18条中所定义的一个或多个损耗有关系，这样损辑角就可以接下法来表示，例如涡流损耗可表示成仇，磁滞损辑可表示成仇，而剩余损耗则可表示成8，.损耗正切常用来表示磁性材料中的损耗.tan = . = ，滑-4. 7 (自退磁场demagnetizing field (selO GB 96317-88 由于沿着磁路的磁化强度不连续，从而在磁

33、性材料中引起的磁场。4.8 .Il.磁网数Ndemagnetizing factor N 是这样一个因数，即均匀磁化物体的磁化强度与这个因数相乘后可得到自退磁场强度。注2如果物体是椭球体，它就能够被均匀的励磁场均匀地磁化。对于一般的磁性体，磁化是不均匀的.这种情况下退磁因数可取平均值。对于一般的椭球体，退磁因数与磁化无关.沿三个主铀的退磁因数之和等于j(在c.G.S单位制下等于4)。在永磁体术语中.il!磁因数是用来描述负载线的斜率(见4.16条4.9 BH能积BH product 在永磁体的退磁曲线的任意点主磁通密度与磁场强度的乘积。它是表征永磁材料单位体积对外产生的磁场中总储存能量的一个参

34、数。注c!)在退磁曲线上得到的最大值是(BHl阻。5单单位体积永磁体在它产生的外磁场中储存的能量为4.10 凸出系数Yfullness factor r w? -等于永磁体的最大磁能积(BH?阳军与顽磁和矫顽力乘积的比值y 旦旦主主一一Br HCB 注这个革数是用来描述退磁曲线的形状，但是对于高矫顽力材料，上述定且不很适用。例如，对于HCB接近于B.!片的材料，其Y可能的最大值为Q.25.因此Y接近于1并不能表示退磁曲线具有理想形状，为了克服这困难，提出了附加的因子，主要是s用极化强度表示的凸出系数y，它等于磁极化强度相磁场强度乘积的最大值与顽磁和娇顽力HCJ乘积的比值，即z这个系数的最大理论

35、值为104.11 回复状态recoil state 永磁体的内磁场减小时，例如减小其磁路的磁阻，或降低外界退磁场，它所达到的状态。4.12 回复线(曲线)(回线)recoilline(curve) (loop) 永磁体在回复状态时往复的局部磁滞回线或其一部分。注z实际上回复曲线接近于直线。4.13 回复磁导率，町recoil permeability ，.， 等于回复线的斜束。4. 14 工作点working point 描述磁路中的永磁体工作状态的点，即永磁体工作时的磁通密度和磁场强度和磁场强度在B-H坐标上的一个点。4.15 负载线load line 永磁体磁化状态改变时，给定磁路中的永磁

36、材料工作点的轨迹。4.16 磁路magnetlc Clrcmt 主要由磁性材料组成，便于磁通量通过的闭合路径。4.17 漏磁通leakage flux 没有经过半磁路的那部分磁通。注使用这个术语和下个术语是有点不严密的，因此不必对其下精确的定义。所给出的定立表达一般所接受的概念，但有特殊情况时，该术语可能是考虑得不够充分的。GB 9637-88 4. 18 漏磁系数magneticleakage factor 总磁通与有用磁通之比。4.19 (空)气隙(air )gap 磁路中磁力线横穿过的气隙部分，它和磁路长度相比是很短的。4.20磁轴magnetlc aXlS 磁体内磁矩的袖。4.21 磁

37、体的极poles of a magnet 磁体中散发外磁场的那些部分。4.22 (磁)极面pole face 指有用磁通量通过的那个磁体表面。4.23 北极(北极面)north pole (north pole face) 外磁通密度离开磁体的那个极(极面)。注2磁体的北极受到紧靠地球北极的地描极吸引.4.24 南极(南极面)south pole (south pole face) 外磁通密度进入磁体的那个极(极面。注:磁体的南极受到紧靠地球南极的地磁极吸引.4.25 极性polarity 决定磁体(南和北)极(或极面)的术语，它表明外磁通密度的方向。4.26 中性线neu tral line

38、 磁体表面上磁通密度的法线分量为零的那些点的轨迹。注2官把表面分成有相反极性的区域。4.27磁引力magnetic pull 两个极性相反的磁极之间的吸引力。注2在两块平行的极面被一个非常小的空气隙隔开的情况下，磁引力F可由下式给定.4.28卫(衔)铁keeperF !-IBdA 句J4.28.1 它是横放在整个永磁体极上的一个磁性材料，用以减小磁路的磁阻或防止它意外的退磁04.28.2 是一片在磁数据存储器中用以减小磁路磁阻的磁性材料。4.29磁心magnetlc core 4.29.1 由磁性材料构成的磁路零件。4.29.2 预定安放在线圈内的磁路零件。4.30迭片(磁)心laminate

39、d(magnetic) core 片状软磁材料做成的磁心，片与片之间用电绝缘物隔离开，然后平行堆迭而成。4. 31 磁粉心magnetic powder core 用电绝缘的磁性粉状颗粒压制成的一种磁心。4.32 带绕(磁心strip-wound (magnetic) core 由一条或数条带状软磁材料一层一层地螺旋状绕成的磁心，层与层之间应由电绝缘物隔离开。4.-33 磁心电感参数;磁心因数C1core inductance parameter jcore factor C1 对于给定几何尺寸的磁心，沿着设定的平均磁路测得的各磁路单元的长度f与相应的磁路单元的截面积A之商的垒加。C, = =

40、 2_:;生GB 9637-88 4.34 磁心磁滞参数，磁心因数C2core hysteresis parameter ;core factor C2 对于给定几何尺寸的磁心，沿着设定的平均磁路测得的磁路单元的长度l与相应的磁路单元的截面积A的平方之商的垒加。C222 4.35 磁路的有效尺寸effective dimensions of a magnetic circuit 当给定几何尺寸的磁心与具有相同材料特性和均匀径向横截面的环状磁心在瑞利区域范围内磁等效时，环状磁心的磁路妖度，横截面积和体积就是该磁心的有效尺寸。注z有效尺寸是=有放横截面积.A卢有效磁路长度ie=2户3有效体积.v.

41、=注因此:C1=l./A. C2=是v.=A在磁化强度可以认为是均匀的条件下，例如象在芷普斯坦方圈中那样，这些公式也能适用于工作在瑞利区范围以外的磁路.4.36 (迭片磁心和带绕磁心的)填充系数lamination factor J stacking factor (of a laminated strip wound core) 磁性合金所占的横截面与迭片堆积的(或磁心的横截面之比。4.37 辄铁yoke 磁路的一部分，其主要功能是为磁通提供一条低磁阻的通路。4.38 有功质量，有效质量active mass ,eHective mass 在给定条件下，认为是磁性体中有效磁化了的质量。4.拥

42、有功质量因数s有效质量因数activemass factor;effective rnass factor 磁性体的有功质量与总质量之比。4.40 双层搭接double-lapped joint 当材料是扁平的带状形式时，两片叠片之间的连接是将它们平行地安放在一个共同的平面内，并连接成直角形式，而两层叠片之间是交叉的插入对方的整个宽度上。4.41 艾普斯坦方圈，艾普斯坦测试架Epstein square; Epstein test frame 用于测量片状磁性材料样品磁性能的装置，该装置中样品是均匀的矩形扁平带状叠片形式，它们围成一个方圈闭合磁路，方圈的每-边都安置着绕在框架上的测试线圈。4.

43、42磁导itpermeameter 用于测定磁性材料样品中磁通密度与磁场强度之间关系的磁化装置。注g样晶可以是扁平矩形棒等非闭合磁路形状，将官们安置在带有测试绕组的线圈中心处，两端伸出线圈之外，从而可以用一个或几个辄铁与样品组成完整的闭合磁路。5 旋碰效应及应用5. 1 旋磁效应gyromagneticeffect 在静磁场中，磁性材料的磁化强度由于受到扰动而围绕着静磁场作阻厄运动，通过弛豫回到平衡态的现象。5.2 旋磁材料(媒质)gyromagnetic material (medium) 能显示旋磁效应并能加以利用的一种磁性材料(媒质)。GB 9637-88 注2由于旋融效应的缘故，电磁波

44、在旋磁材料(媒质)中的传播特性显示出与张量磁导率有关的特点.5.3旋磁器件gyromagnetic device 利用旋磁材料(媒质)制成的器件。5.4 旋磁共(谐)振子gyromagnetIc resonantor 工作在铁磁共(谐)振频率并具有一定几何形状的、共振线宽很小的旋磁材料(媒质)。注2由于旋磁效应的缘故，当角频率，有效内静磁场强度H.和旋磁比Y满足条件=严。YH时就会出现共(谐振。其中。是磁性常数。5.5 非豆易移相器non-reciprocal phase-shifter 传播媒质使两个传播方向上有不同相移的一种两端日器件。注，总的相移可以是连续的改变(模拟移相器).也可以是步

45、进式地改变数字移相器5.6 非互易偏振(极化)旋转器;非互易波旋转器non-reciprocal polarization rotator; non-reciprocal wave rotator 通常是一种困截面的波导结构，波导内的传播媒质使得线极化波的极化方向，即电场矢量的方向，在一个传播方向上是顺时针旋转，在相反方向上则是反时针旋转。5. 7 回转器gyrator 差相移为弧度的非互易移相器P注=一般反对使用回转器一词来表示旋磁器件。5. 8 环行器circulator 一种多端口器件，从任一端口输入的功率是按照一定的顺序依次传输到下端口。注:当偏磁场反向时，环行顺序也跟着反向。5.9

46、移相式环行器phase-shift circulator 至少含有一个非互易移相器的环行器。5.10 (波)旋转式环行器(wave) ratation circulator 至少含有一个非互易偏振(极化)旋转器的环行器。5.11 结环行器junction circulator 由传输线之间的结组成的多端口结构的环行器。渲z结环行器可以用好几种对称的结来制成。为要指明这些型式的环行器结这个字常被省略，而改用另一个词来代替，例如可以用术语y环行器和T环行器头一个字用来说明所使用的结的型式。在波导环行器的情况下，必须作进一步限定，例如用术语H面Y环行器来说明时.这种限定的词则应和正规的波导术语取得一

47、致。5.12 集总元件环行器lumped-element circulator 各端口内部都与集总阻抗元件网络相连接的结环行器。5.13 隔离器(单向衰减器)isolator (one-way attenuator) 电磁波沿一个方向传播时的衰减比相反方向传播时衰减大得多的一种两端口器件。5.14 (波)旋转式隔离器(wave)rotation isolator 至少含有一个非互易极化旋转器的隔离器。5.15 共(谐)振(吸收)式隔离器resonance (a bsorption) isola tor 利用旋磁材料(媒质)的铁磁共(谐振吸收特性制成的隔离器。5.1 场移式隔离器field-di

48、splacement isolator 其隔离作用是由磁性材料或媒质所产生的场移效应来决定的隔离器.5.17 集总元件隔商器lumped-element isolatc 两个端口内部都与集总阻抗元件网络相连接的一种隔离器。5.18 旋磁滤波器gyromagnetic filter 至少含有一个旋磁共(谐)振子的滤波器。OB 9637-88 注z对这种器件，反对使用YIG滤披器或石榴石滤波器之类的术语。5.19 旋磁功率限幅器gyrornagnetlc pow曰limiter至少含有一个旋磁共(谐)振子的功率限幅器，其工作原理是基于共振子内的非线性饱和效应。5.20 差相移differentia

49、l phase-shift 非互易移相帮中两个传播方向之间的相移量之差。注z反对将这一术语用于其他型式的相位差，例如数字移相器中收态之间的相位差.5.21 (隔离器或环行器的)正向forward directon(of an isolator or a circulator) 指隔离器或环行器中传输能量时的衰减要比相反方向小得多的那个传播方向。5.22 (隔离器或环行器的)反向reverse direction (of an isolator or a circulator) 指隔离器或环行器中传输能量时的衰减要比相反方向大得多的那个传播方向。5.23 正向损耗forward loss 隔离器或环行器