GB T 29628-2013 永磁（硬磁）脉冲测量方法指南.pdf

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1、道雪ICS 29.100.01 K 14 和国国家标准共中华人民GB/T 29628一2013永磁(硬磁)脉冲测量方法指南Guides for methods of measurement of the magnetic properties of permanent Cmagnetically hard) materials by pulsed field magnetometry (lEC TR 62331 :2005 ,Pulsed field magnetometry,NEQ) 2013-12-02实施2013-07回19发布发布中华人民共和国国家质量监督检验检疫总局中国国家标准化管理

2、委员会电凡，川俨叮/叫AH山叫骂xuy?J GB/T 29628-2013 自次EN11112288四川口uj 可AH比量测牛HHHHH录划捕用义响-ufu引定理寸成影告料性和原尺构的性报资验(献围范语量样本度准现试A文范规术测试基温校复言言录考前引123456789四附参I GB/T 29628-2013 前本标准按照GB/T1. 1-2009给出的规则起草。本标准使用重新起草法参考IECTR 62331: 2005 (脉冲磁场磁性测量方法编制，本标准与IEC TR 62331 :2005的一致性程度为非等效。本标准由中国电器工业协会提出。本标准由全国电工合金标准化技术委员会(SAC/TC2

3、28)归口。本标准主要起草单位=中国计量科学研究院、桂林电器科学研究院、中国计量学院、天津三环乐喜新材料有限公司、宁波金鸡敏铁跚强磁材料有限公司、宁波科田磁业有限公司、宁波盛事达磁业有限公司。本标准主要起草人z贺建、舒康颖、谢永忠、林安利、刘伍利、胡元虎、王育平、范雯、郑志受、王占国、王学林。阳山GB/T 29628-2013 51 GB/T 3217(永磁(硬磁)材料磁性试验方法推荐使用电磁铁作为闭磁路磁化装置，建议电磁铁的极头采用饱和磁极化强度高、磁导率高的软磁材料制造，并且要求测量过程中极头中的磁通密度应比其饱和磁通密度低得多。然而即使使用目前比较好的铁钻合金制造极头，其饱和磁极化强度也

4、只能达到2.45 T，即最大磁场只能达到1950kA/m，而很多稀土永磁体的内禀矫顽力(HcJ)大于2000kA/m，因而在测量过程中电磁铁的极头会达到过饱和状态，使得测量结果存在较大的误差甚至测量根本无法进行，对于这类材料应采用能够产生更高磁场强度的测量方法e具备超导磁化装置的振动样品磁强计可以产生(64008 OOO)kNm的准静态磁场，但由于技术复杂、购置和维护成本很高，同时要求使用液氮降温的低温环境，限制了这种方法的应用范围。采用常规导电材料制成的脉冲磁场发生装置，通过限制脉冲宽度可使线圈产生的热效应降低到可以接受的水平，从而获得高强磁场。使用脉冲磁场获得(1600024 OOO)kA

5、/m高磁场的成本，远远低于超导磁化装置挟得4000kA/m磁场所需的费用，因此可以以较低成本满足现有所有类型永磁材料的测量，由于脉冲暗场合引起动态效应，在应用jj(磁脉冲测量方法时必须充分考虑样品内部涡流带来的影响。永磁脉冲测量仪的设计和制造相对较为复杂，但其技术与其他测量方法相比有许多优点，尤其是解决了GB/T3217方法对于内禀矫旗力高于2000kA/m的稀土永磁体无法准确测量的问题。通过出版本标准，将会有更多技术工作者采用该方法，这也许是其成为国际标准的第一步，lV GB/T 29628-2013 永磁(硬磁)脉冲测量方法指南1 范围本标准规定了用永磁脉冲测量仪测量永磁(硬磁材料磁性能的

6、方法。本标准适用于稀土钻、稀土铁珊等内禀矫顽力较高的永磁材料的磁性能测量。本标准规定的方法是一种开磁路测量方法，永磁材料磁性能在闭合磁路下的测量方法在GBjT3217 中规定。本标准和GBjT3217两种方法对同一测试对象的测量曲线比对参见附录A。2 规范性引用文件下列文件对于本文件的应用是必不可少的。凡是注日期的引用文件，仅注日期的版本适用于本文件。凡是不注日期的引用文件，其最新版本(包括所有的修改单)适用于本文件。GBjT 2900. 60电工术语电磁学IEC60050 (121)J GBjT 3217 永磁硬磁)材料磁性试验方法(lEC60404-5) GBjT 9637 电工术语磁性材

7、料与元件IEC60050(221) J IEC 60050(151) 国际电工术语第151部分z电磁器件(lnternationalelectrotechnical vocabul町Part 151: Electrical and magnetic devices) 3 术语和定义GBjT 2900. 60、GBjT3217、GBjT9637和IEC60050(151)界定的术语和定义适用于本文件。4 测量原理永磁脉冲测量方法的基本原理是利用磁场发生器产生的强脉冲磁场磁化待测试样，记录并处理磁场强度和试样磁化状态，从而获得磁滞回线。测量原理参见图1。半导体控制电路磁化摞线管注2实际仪器中试样处

8、于测试线圈内，测试线圈位于磁化螺线管内.图1永磁脉冲测量方法的基本原理图1中，磁场由电容器组、半导体控制电路、磁化螺线管等组成的脉冲磁场发生电路产生。测量过程中，试样处于测试线圈内，测试线圈位于磁化螺线管内，被测试样在脉冲磁场的作用下被磁化。测试线圈分为磁极化强度测试线圈。线圈和磁场强度测试线圈(H线圈)，分别感应试样的磁极化强度和GB/T 29628-2013 试样所处磁场强度。线圈的输出电压是磁通量对时间的微分。两测试线圈的输出电压经积分、模数转化过程后分别得到磁极化强度和磁场强度信号，将这两个过程称为J通道和H通道。两通道信号组合，即获得J(H)磁滞回线。由于测量过程是在开磁路下进行，应

9、对测得的磁滞回线作自退磁效应修正F同时，对于导电性试样，在脉冲磁场的作用下，磁体内部会产生涡流，祸流效应影响永磁体的测量，因此还应对测量结果作涡流效应修正处理，才可得到等同于静态、闭磁路下的内禀J(H)磁滞回线。5 试样尺寸本标准中所有结果是基于尺寸范国在最大直径30mm、最大长度25mm到最小直径5mr队最小长度5mm的圆柱形试样得出的。但试样在开磁路中测量，所以对试样的尺寸并没有直接限制，若涡流效应能得到补偿、测试仪器的设计满足磁场均匀区等要求，则大小试样均可测量。6 基本构成6. 1 测试的软、硬件条件永磁脉冲测量方法应具备以下软、硬件条件:磁场发生器;包括z 电容放电电源p 磁化螺线管

10、。一一磁极化强度和磁场强度测试线圈p一-数据来集和数字化设备;包括: 积分器p 数字化设备。-一具备以下功能的数据处理软件: 零信号处理z J(H)磁滞回线的定位; 自退磁修正? 低通滤波; 涡流修正。6.2 磁场发生器6.2. 1 概述施加给试样的磁场由磁场发生器提供。该发生器由电源和磁化螺线管组成。电源为螺线管提供磁化电流，从而产生磁场。6.2.2 电睿放电电源6.2.2. 1 电睿放电电源通常为一个能提供电压400V-I0 000 V(典型范围:1 000 V -3 000 V)、电流1000 A-40000 A(典型范围:5000A-20 000 A)的电容放电电源，具有正负极性。电容

11、放电是利用一段相对较长的时间对电容器充电使电能积累，而在极短的时间内从低阻抗源放出高电流的过程。 电容储存能量为z式中zE一一能量，单位为焦耳(); C一一电容，单位为法拉(F);Uo一一电容器电压，单位为伏特(V)。GB/T 29628-2013 E=: . ( 1 ) 为降低仪器制造成本，应以最小的电容能量达到所要求的磁场性能。电容放电系统的电容和能量应与磁化螺线管相匹配，以获得所期望的磁场峰值、磁场空间、磁场均匀性、脉冲宽度等。仪器能达到的最大磁场强度与电流密度成正比，比例因子取决于磁化螺线管的几何形状。电容放电推荐以正弦波(衰减)方式进行，电路示意图见图20C 图2正弦渡衰减)电路示意

12、圄螺线管电流l(t)决定磁场强度z其中角频率z阻尼系数z式中zI(t) =导.e-/It sin叫咀，=岳忑F-R 一-2L R一一放电回路电阻，单位为欧姆(0); L一一放电回路电感，单位为亨利(H)。L . ( 2 ) ( 3 ) . ( 4 ) 由于电流在磁化螺线管中存在阻抗损失，阻尼系数卢决定了电流反向时磁化螺线管能够产生的场强减少量。为了获得足够的反向磁场，应将正向磁场提升到足够高的水平。正弦波方式具有正负磁场转换连续、避免间断的优点，这一点对于需要涡流修正的导电磁体的测量而言非常重要。6.2.2.2 电睿充电电压的重复性在能量足以使试样磁化饱和的条件下，电容充电电压的重复性相对并不

13、重要。唯一对电压重复性敏感的是零信号的修正(见6.5.2)。士1%的电压重复性较容易实现，达到该水平就不会对零信号的修正带来影响。一般情况下，电压重复性能够达到士0.1%。3 GB/T 29628-2013 6.2.3 磁化螺线管6.2.3. 1 磁场强度峰值磁化螺线管的阻抗能够影响磁场强度的大小。磁化螺线管产生的磁场强度峰值应使试样在正反两个方向达到磁化饱和，并应有+10%余量。所需的磁场强度取决于试样的材料、取向和自退磁因子。6.2.3.2 尺寸磁化螺线管应有一定的容积，以便能载人试样和测试线圈系统。6.2.3.3 磁场均匀性在整个试样所在区域内磁场均匀度应在士1%之内。6.2.3.4 磁

14、场频率磁场对时间变化率dH/dt应尽可能低，以避免导电性样品产生较大涡流，同时便于涡流效应的修正。6.3 磁极化强度和磁场强度测试结圈6.3. 1 概述永磁脉冲测量方法使用测试线圈感应试样的磁极化强度和试样所处磁场强度的值。测试线圈包括z一一磁极化强度测试线圈。线圈); 一一磁场强度测试线圈(H线圈)。6.3.2 J钱圈J线圈由测试线圈和补偿线圈串联反接构成。测试线圈和补偿线圈有相等的安臣数，而与试样的搞合程度不同，因而测得的是试样的磁极化强度而不包含磁场信号。图3所示J线圈模型称为同轴J线圈，补偿线圈在外层，截面积较大，其臣数相应地较少，测试线圈置于补偿线圈之内，补偿线圈与测试线圈串联反接。

15、试样置于测试线圈之内并与之强烈捐合，其感应电压与试样磁极化强度对时间的微分成正比。实际测量中，J线圈感应到的磁通信号除主要来自于试样的磁极化强度，同时还包括零信号和涡流等因素产生的信号。注z两个线圆的安匮数不会绝对相等，须对其进行适当修正.修正的方法可采用机械调整或电路补偿，但无论如何，不能损害测量过程中测试线圈输出信号的完整性。基于上述原理，对J线圈在几何外形上作改进或者采用其他形状的J线圈是可行的。理想状况下，J线圈信号在样品允许放置的空间内应一致性良好，即当被测试样材质均匀时，J线圈输出信号应严格与试样体积成正比。上述要求的目的是使所测得的磁极化强度信号不受试样的形状和位置影响。一般情况

16、下，J线圈的均匀性应优于士1%。6.3.3 H线圈H线圈可由一个或多个线圈构成，线圈与试样所处的磁场强度藕合，但不能受到试样磁通的影响臼H线圈应置于J线圈所处同一结构上。4 , 6.4 数据来集和数字化设备6.4. 1 概述固3J结圈模型测试线圈的输出信号与感应磁通对时间的微分成正比。H线固的输出电压zJ线圈的输出电压EU曰dHClC -n - dt U，ClC主ZJ dt 为了得到J和H信号，应将上述电压作积分处理。6.4.2 模拟积分和模鼓转化GB/T 29628-2013 . . .( 5 ) ( 6 ) 从测试线圈输出的信号首先输人模拟权分器积分。模拟积分器有非常宽的动态输入范围，非常

17、适合在很宽的磁场强度范围处理试样磁极化强度对时间的微分信号。棋分器的输出信号再送至模数转换器(ADC)进行模数转化。6.4.3 模数转换速率模数转换应有足够高的速率以便在最小的数据密度区域即试样的内禀矫顽力附近获得足够的数据点。该区域，即当d/dt最大时，所要求的转换速率取决于外加磁场的dH/dt值以及试样的自身磁特性。磁化场为正弦波(周期50ms)时，推荐的磁场强度采样速率为2X105次/s.分辨率应至少为12位。6.5 数据处理6.5. 1 概述H线圈和J线圈的输出信号分别经积分和模数转化后，成为测量结果的原始数据。这些数据还需经过去除零信号飞磁滞回线的居中定位、自退磁效应的修正、降噪滤波

18、等数据处理过程，成为测量结果。5 GB/T 29628-2013 经过上述处理的J信号标绘同步的H信号，可获得J(H)磁滞回线.B(H)磁滞回线可通过J(H)磁滞回线转换获得。对于导电性永磁试样测量结果，需对涡流产生的影响加以修正，6.5.2 零信号在不载人试样的情况下进行一次永磁脉冲测量，此时系统获得的表现磁极化强度信号，一般称为零信号。对于一个精确设计和制作的测试系统，该信号与试样产生的信号相比应较小并具有很好的重复性。零信号是由磁化螺线管导电材料内的涡流和磁化场区域内的其他因素造成的。在不同的磁场强度下，该信号的幅值和波形都会不同。在样品测量前，应预先测量相同磁场条件下无样品时的零信号，

19、样品测量结果扣除此零信号后方可进人下一步数据处理。如果零信号占整个测量信号的1%.两次测量零信号的变化为10%.则零信号造成的磁极化强度J测量误差约为0.1%。6.5.3 J(H)磁滞回键的定位虽然外加磁场是从零开始增加，最后回到零，但试样的初始磁极化强度是未知的(初始磁极化强度信号与试样的磁化状态有关).因此需对困线作定位处理。确保试祥在正反向均达到磁化饱和，则正、负剩余磁极化强度值之间的中点可认为J=O。6.5.4 自退磁修正永磁脉冲测量方法采用开磁路测量。为了获得试样的内禀磁特性，应采用自退磁因子对测试结果修正。这也是所有开磁路测量方法共同面对的问题。自退磁因子取决于试样的几何尺寸及其材

20、料的磁导率。通过采用适当的自退磁因子对原始数据进行修正，可获得等效于闭路测量的J(H)回线。为了减少自退磁修正带来的误差和得到良好的测量复现性，可限制试样为圆柱、方块、圆球等具有明确自退磁因子依据的形状。圆柱、方块试样的自退磁因子值表可从参考文献lJ、2J获得。任何采用永磁脉冲测量技术测量的试验结果应声明是否进行了自退磁修正，并告知自退磁修正所采用的自退磁因子。6.5.5 滤波为降低系统噪声的影响，一般应对信号进行滤波处理，特别是测量小尺寸试样时。滤波器可以是模拟的、实时(电子)滤波器或数字(软件)低通滤波器。滤波器不应产生相移，并有适当的截止频率。截止频率不能太低，以免使测量显著失真。所有带

21、低通滤波器的测量系统应可在元捷波器下操作，滤波器的截止频率应可调。6.5.6 涡流6.5.6.1 概述导电性永磁材料在脉冲磁场的作用下会产生涡流。这些涡流反过来会产生磁场，进而影响测量过程和结果。对于给定的导电性试样，在磁场波形和幅值确定的情况下，涡流随着磁场频率的增加而增加。涡流效应对测量过程的影响可分为表1所列的4个等级。6 GB/T 29628-2013 表1涡流的影晌分级ECO 涡流较小，测量中涡流产生的磁场与试样的磁极化强度相比可忽略EC 1 涡流产生的磁场与试样的磁极化强度相比不可忽略，但不足以影响在测量中试样内磁场的分布，也不足以对试样磁极化强度产生较大影响EC 2 涡流产生的磁

22、场与试样的磁极化强度相比不可忽略，足以影响在测量中试样内磁场的分布，但不足以阻止磁化场完全穿透试样EC 3 涡流产生的磁场与试样的磁极化强度梧比不可忽略，足以影响在测量中试样内磁场的分布，也足以阻止磁化场在试样某些部分的完全穿透一一一一本标准描述的永磁脉冲测量方法仅限于涡流效应影响范围在EC0和El级别。对于ECO级的揭流效应可采用降低脉冲磁场频率尽量降低涡流效应，而不作数据处理F对于ECl级的涡流效应则需要通过实测消除涡流效应的影响。6.5.6.2 低频磁场降低踊流影响(EC0) 导电体内部产生的涡流为zV X j $ldY =一号 ( 7 ) 式中:jeddy为涡流密度(矢量); t1为试

23、样电导率。对于给定的磁性材料类别，限制试样直径和磁场频率可使涡流的影响降低到可想略的水平。这种方法的缺点是当试样尺寸较大时，所需磁化场的能量急剧增加，大幅提升了仪器制造成本。如果已知试样在磁化过程中没有涡流，则不必考虑采用涡流修正。但应在意的是，对于导电磁体，即使磁场频率很低，仍难以避免微弱的涡流产生，仍会对矫顶力的测量产生百分之几的影响。6.5.6.3 实测法修正涡流影晌(EC1) 涡流与磁场强度变化率、试样的电导率和表面积成正比，并与磁场强度方向垂直。如果用两个频率不同的脉冲磁场磁化同一试样，则两者产生的涡流效应与其各自的脉冲频率成正比。将较低频率的脉冲称为HL较高频率的臆冲称为HHo两次

24、脉冲磁场作用下均产生一个试样磁极化强度与涡流效应(诙效应与脉冲场频率成正比相叠加的信号，将这两个信号相减，由试样磁极化强度产生的信号将抵消，仅高频脉冲HH和低频脉冲HL产生的涡流效应差保留下来。tlError = HH - HL . . ( 8 ) 因为两脉冲场的频率已知，两者带来的涡流误差就能量化，据此扣除涡流带来的影响即可得到静态曲线(不含涡流效应。由于是同一试样经历两次脉冲测量，不存在试样因缺陆和材质不均带来的问题，图4中外层两个磁滞回线为敏铁棚磁体在两种频率脉冲场下测得，最内的回线是通过上述方法拟合且涡流影响已被扣除的回线，是磁体的真实磁特性。7 GB/T 29628-2013 111

25、ltLtlt卡lttIt-4ltt寸11ltt才111-1tt-一-+lItTll-41ll牛BIll-Il-PIllltlttFti-ti-二-=-司111111111寸lIl-ll国F-4圃-斗aa圆圆t川tlttt寸lll-11-it，配刷刷阳帽nHHHRHE配阳剧Fllir-LIl-Ill-Ill -ttlt1111Ill-Il-寸tBEE自4EBEEE叮EEEEEEEEBEEtE寸BEE-二-=-可llIT-41114Eti-tta- Hr-1lMVHVRrllLIt-俨tti-11-Il l-llllILI-llt-tetl-ll斗1lI寸11tt咛Ill-lll-一11+llIT

26、-LlliTIll-tll -llEF-lllLIt-vttt-ttt-FEKFEEEELrlnunuau向ununuzanupanuranu nanu7zu04nu -A-Anunununu 1 1 1111 1 1 1 1111 1 1 1 1 1 1 1 1 1111 1 1 1 1 1 1 1 1 -0.25OL-L-4-J一-LJEL-J一斗一-L-LHl-J一-L一-J一斗1 1 1 1 11 1 1 1 1 1111 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1111 1 1 1 1 1 1 -0. 500-!-一斗-H!-!-I一-!-咄J一_1_L_.l_.J一_L

27、1 1 1 1 11 1 1 1 1 IIH 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1111 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 11 1 1 1 1 111 1 -0.750卜一+一一m一-1一千-tlJI.-1一一-一1 1 1 1 11 1 1 1 1 110 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 110 1 1 1 1 1 1 -1. OOO-卡一+一十-:-It-一十一十一i-l-f一十一卡一十一十一卡1 1 1 1 1 1 1 In 1 1 1 1 1 1 1 N 1 1 1 1 .1 1 1 1 1 1 1 -1. 250-斗-/-1-1-

28、 -OOAt- - -1-1-牛-l-I-1 1 二二VII , !乙二.11 1 1 1 1 1 I ! ! ! ! ! ! ! ! -3000 -2500-2000-1500:101fO.cs-OOO岳001000 1岳002000 2500 3000 3500 4000 町、A/I叫圄4烧结NdFeB永磁体J(H)固缉7 温度的影晌7. 1 试样的温升由于永磁材料磁性能受温度影响明显，在脉冲测量过程中应考虑试样的温度变化。试样的温度会因测量过程带来的热效应而上升。一方面，由于试样内部的涡流会产生热量，可使试样温度升高F另一方面，磁化螺线管的发热也会使其内部的试样温度升高。磁化螺线管的设计

29、应在考虑最大磁化场的同时考虑螺线管发热导致向试样热传递的因素。磁化螺线管循环冷却系统可以有效减少试样由于磁化螺线管热传导而带来的温升。7.2 温度测量试样温度可由多种方法测定。可采用热电偶与试样直接接触测温的方法F也可采用激光测量温度的方法，激光通过磁化螺线管底部开孔射向磁体，可以实现温度的非接触测量。8 技准永磁脉冲测量仪的校准主要是针对H通道和J通道的校准。8.1 H通道校准将H线圈置于一个均匀、静态、经核磁共振磁强计校准的磁场中，快速移出此线圈即可确定测试线固和积分器整体的准确性。8.2 J通道校准纯锦标样具有确定的理论饱和磁极化强度，其内部产生的涡流与纯铜标样基本相同，且纯锦标样磁8

30、GB/T 29628-2013 饱和区域内总的涡流与其相对磁导率无关，因此，纯锦标样的饱和磁化状态可用于J通道的校准。在完全相同的磁场下，分别用永磁脉冲测量仪测量两个形状和尺寸完全相同的纯锦标样和纯铜标祥。使用迭代方法，通过调整纯铜标样涡流比例因子，从纯锦标样测量结果中扣除纯铜标样中的涡流，直到纯锦标样磁滞回线中饱和区域的涡流影响全部去除。经过如上处理，纯锦标样的理论饱和磁极化强度可用于J通道的校准。图5为用永磁脉冲测量仪测得的纯锦标样磁滞回线，饱和区域的曲线形状显示其包含涡流带来的误差。o. 500-十一十一-i寸-(f十十十十十一iJIll寸ili-lttt，寸Lffl争lllTEll-+

31、11Ab-d，ith-Ill噜1147Er-sbrt，-Blr斗Ll栩栩栩二Jjm则向AUnununu句也4Ili-lltTIP-+11l -4-吨-LI-Tl-lllJlt一-F-F-$4l寸tltltill-一-LtlIFIll-1ll+ -E-liIill-lll4114-bg曹11+111-Ill+llf-0.099卜一十一一-l-十一-十-二十一一十一一卜二十一牛一十1 1 j 111 1 1 1 -O.199-1一-:-L-J-l-J-一-LJL一-i-0.299-J一一一-l一-L一斗一-fH一-一-斗一-FLJ-L一-0. 39!i-一十二-f-一才一刊一-十一-十一斗一二十一

32、-卜一十一由.499_ 一-L一L-JY./.-+-一-L一-J一L-J-, I 1 1 J 1 000 -750 -500 -250 0 -250 500 750 1 000 1 2501-500 H!fkA!m) 圄5用永磁脉冲测量仪刮得的纯锦标样(含滴流的J(H)回结图6为在相同磁场强度和频率下用脉冲测量方法测量与前述纯锦标样相同形状和尺寸的纯铜标样的结果。注意图中显示的表现磁极化强度是由涡流效应而不是由铁磁效应引起的。圄6纯铜标样涡流测量结果图7是纯锦标样在扣除涡流效应影响后的磁滞回线。9 GB/T 29628-2013 o. 500 -一-J一-L一-L-一拧二一一-L-L-J一一-

33、L一-L0.400 r-t一-才一一卜一卜-ilt-十一一-f-1一一一寸。.300 一一-J一-L一-m-一-L一-L一-J一-L一-LO. 200 -卜二十一十一一卜-0-一十一-卜一一卜一-f一一卜一O. 100卜-一一-J-一-L一-u一-一-L一-L一-J一-L一-L 0.0001 : : : : n : : : : : : 一o.099 一-l-J一一一-L一一一一件一一-L一-L-J-一-L-L-上_.l_L_L_UJ_.l_L一一_L_.l_L_L-0. 199 r-I-(-,-111- 1-1- -1-j- I 111 I I -0. 299 一-r-一-寸-r-t-一-寸-

34、r-一一-r-寸-r-t-0. 399 一十一-十一一一卡一一一十一-1-11-一十一+一一卜-4一一卡一+-0.499-L-J一一L-l一剑一一-L一一-LJ-L-L1 000 -750 -500 -250 0 250 500 750 1 000 1 250 1 500 H/(kA/t田1圄7经涡流修正的纯锦标样的J(H)回钱8.3 使用标准样晶校准工业应用中，可以采用经国家计量部门检定的几何形状简单(圆柱、方块、球体)、磁性能已知的永磁标准样品，利用其内禀矫顽力和剩磁两项参数分别对仪器的H和J通道进行校准。9 复现性使用本标准所描述的方法，并且被测永磁试样内部具有均匀的磁极化强度，则剩磁旦

35、、内禀矫顽力HcJ、磁感应强度矫顽力HcB和最大磁能积(BH)max的复现性通常可分别优于1.0%、2.0%、1.5%和1.5%。10 试验报告试验报告按需要可包括如下内容z试样材料的种类、牌号z试样的形状和尺寸z最大磁场强度Hmax值F剩磁B.;一一矫顽力HcBl一一内禀娇顽力HcJ; 一一最大磁能稳(BH)max及最大磁能积点坐标B.值和H.值z退磁曲线、磁滞回线;自退磁因子z一一涡流修正方法p一一测量时的试样温度F一一测量时的环境温度。10 附录A(资料性附录)测量比对GB/T 29628-2013 图A.1为本标准和GB/T3217两种方法的测量曲线比对，被测试样是一块内径16mm、外

36、径21 mm、厚度23mm的粘结NdFeB环形磁体。因GB/T3217原理限制，两者测得的结果不可能实现完整的磁滞回线对比，但就第二象限退磁曲线的对比显示，两者曲线形状的一致性良好，永磁脉冲测量法未导致试样的J(H)曲线变形。1. 5 1. 0 0.5 司=气。.0一0.5-1. 0 1. 5 -4 000 -2 000 o 2 000 H/(kA/m) GB!T 3217方法本标准方法4 000 6 000 圄A.1静态磁滞回结仪和永磁脉冲测量仪的测量曲线比对在GB/T3217方法适用的范围内，本标准方法和GB/T3217方法测量稀土永磁材料的剩磁B内禀娇顽力HcJ、磁感应强度矫顽力HcB和

37、最大磁能职(BH)阳的偏差分别不高于1.0%、2.5%、1.5%和2.5%。11 GB/T 29628-2013 参考文献lJ Chen D X, Brug J A, Goldfarb R B. Demagnetizing factors for cylinders. IEEE Tran. Magn. , 1991 ,27: 36013619 2 J Pardo E, Chen D X, and Sanch臼A.Demagnetizing factors for squ町bars.IEEE 1阳.地惧，2004，40:14911498 12 问FONlNNH阁。华人民共和国家标准永磁(硬磁)脉

38、冲测量方法指南GB/T 29628-2013 国中* 中国标准出版社出版发行北京市朝阳区和平里西街甲2号(100013)北京市西城区三里河北街16号(100045)网址总编室1(010)64275323发行中心，(010)51780235读者服务部，(010)68523946中国标准出版社秦皇岛印刷厂印刷各地新华书店经销* 印张1.25 字数26千字2013年9月第一次印刷开本880X12301/16 2013年9月第一版* 书号:155066.1-47483定价21.00元如有印装差错由本社发行中心调换版权专有侵权必究举报电话:(010)68510107打印日期:2013年9月22日F002